Das kontraintuitive Schlagmuster im APT-symmetrischen Schaltkreis wird durch einen periodischen Energieaustausch zwischen dem gesamten Resonatorsystem und der Umgebung induziert. Nach Eq. (4) wird die Energieverstärkung oder -ableitung des Resonators durch das Zeichen des Spannungsprodukts V1 bestimmt. V2. Daher werden die spezifischen Schlagmuster in Abb. 4a durch die periodische Änderung des V1V2-Produktzeichens für die beiden Resonatoren verstanden, die bei leicht unterschiedlichen Frequenzen oszillieren. Beachten Sie, dass der elektrische Strom-IC durch den Kupplungswiderstand RC für V1V2 0 hoch ist und die Ohmsche-Ableitung den Nettogewinn des Systems übersteigt, was zu einer Dämpfung der Resonanzanregung führt. Im Gegensatz dazu ist DER IC für V1V2 > 0 niedrig und die Reaktion des Systems wird durch die Verstärkung geleitet, die die Anregung stärker macht. Als wichtige Belege liefern wir die gemessene Spannungs-Produkt-Energierate R–1V1V2 in Abb.
4b und ihr integriertes Profil J(ta) = b [R–1V1(tb)V2(tb)]-t in Abb. 4c, wobei der Dummy-Sampling-Time-Index b über 0 bis a läuft. Das Schlagmuster in J(t) in Abb. 4c zeigt eine quantitative Übereinstimmung mit den Tn(t)-Mustern in Abb. 4a, die die Gültigkeit des von Eq. (4) angegebenen Energie-Variations-Ratenverhältnisses bestätigt. Energiedifferenz, die Dynamik im Zeitbereich schont. a Gemessene Zeitentwicklung der Gesamtenergie Tn, elektrische Energie En und magnetische Energie Mn für einen Anfangszustand |v(0)” = [0 1]T. Wir setzen in dieser Messung die Einstellung n = 1,48 .
b Gemessene Spannungs-Produkt-Energierate V1V2/R. c Integrierte Spannungs-Produkt-Energierate (V1V2/R) zeigt eine genaue Korrelation mit den Schlagmustern in Tn. Hier bei, das Probenahmezeitintervall t = 4 s Wenn das auch nicht der Fall ist, dann sollten Sie die if-Anweisung ändern mit: Wir untersuchen die dynamischen Eigenschaften eines generischen APT-symmetrischen Systems in unseren widersprochen gekoppelten LRC-Resonatoren weiter. Insbesondere untersuchen wir zeitliche Reaktionen für die gebrochene PT-Symmetriephase, in der die Eigenwertaufteilung rein realwertig ist und die Zeitentwicklung des Systems aufgrund des schnellen exponentiellen Wachstums der Sondenspannungssignale kein Messinstabilitätsproblem mit sich bringt. Die experimentellen Verfahren umfassen folgende Schritte in der zeitlichen Reihenfolge: Isolierung des Resonators 2 mit den übrigen Teilen einschließlich des Kupplungswiderstands RC und Resonator 1; Anschluss der V1-Klemme an den Boden, um V1 = 0 einzustellen; zeitharmonische Anregung von Resonator 2 bei der Resonanz-Mittelfrequenz durch gain-unterstützte Selbstschwingung; Abschaltung des V1-Terminals aus dem Boden; Anschluss des Resonators 2 mit den übrigen Teilen; und den Erwerb von V1(t) und V2(t) zur Bestimmung des dynamischen Zustands |v(t)- = [v1(t) v2(t)]T aus dem Anfangszustand |v(0)- = [0 1]T entwickelt.